Содержание:
§ 1. Введение
§ 2. Пространство и время
§ 3. Адекватное преобразование путевого времени и координат движущейся материальной точки
§ 4. Физический смысл формул адекватного преобразования
§ 5. Динамика движущихся тел
Литература
Обращение автора
 
ФОРУМ - ВЫСКАЖИТЕ СВОЕ МНЕНИЕ >>

загрузить статью (архив*rar,85K)

РАЗВИТИЕ МЕХАНИКИ НЬЮТОНА
ПРИМЕНИТЕЛЬНО К РАСПРОСТРАНЕНИЮ
ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ С КОНЕЧНОЙ СКОРОСТЬЮ

 

© Шилин Анатолий Степанович, к.т.н

§ 5. Динамика движущихся тел (окончание)

Аналогично получению формул (22) и (27), получим формулы:

   

С помощью 2-х последних формул получаем скорость частицы u = p/pt и следующие соотношения:

    

Компоненты векторов 4-скорости Ui, 4-импульса pi и 4-силы Mi можно преобразовать к системе K' согласно формулам (43). Ради краткости, мы не будем записывать преобразования этих 4-векторов.

Электродинамические уравнения Максвелла в пустом пространстве системы К имеют вид:

Преобразование уравнений Максвелла от системы K к системе K' с помощью формул (43) меняет знаки на противоположные перед напряженностями векторов электрических и магнитных сил. Если в K указанные векторы E и H имеют соответственно компоненты Ex, Ey, Ez, и Hx, Hy, Hz, то после преобразования к системе K' получаются векторы E' = (E'x, E'y, E'z) и H' = (H'x, H'y, H'z), компоненты которых выражаются следующими формулами:

    

Компоненты ux, uy, uz скорости u, с которой заряд e движется под влиянием электромагнитных сил в системе К, в системе K' преобразуются в компоненты  u'x, u'y, u'z скорости u', которые получаются путем деления первых трех формул (43) на четвертую, записанных в дифференциалах:

    

 Полученная в K плотность ρ электрического заряда e после преобразования к системе K' выражается формулой:

    

Полагая в (56) скорость ux = 0, приходим к (47).

Таким образом, после адекватного преобразования к системе K' уравнения Максвелла можно записать в той же форме, что и в системе K:

Вместе с тем собственная частота vo сигналов любой природы (световых, звуковых и других), распространяющихся из начала координат системы К в разных направлениях оси x, после преобразования к системе К' по формулам (12) и (43) является частотой v', получаемой из формул

 

Применение излагаемой теории к явлениям гравитации становится возможным только тогда, когда будет установлена скорость гравитационных сигналов относительно их источника; величина этой скорости, по определению, одинакова во всех системах координат, в том числе и в ускоренных системах. Зная величину этой скорости, можно определить длину гравитационной секунды s — отрезка пути, проходимого гравитационным сигналом за одну эталонную секунду в системе покоя его источника. Эту скорость можно найти с помощью формулы (49) по достоверно установленному углу отклонения луча света неподвижных звезд, проходящего вблизи массивного тела, масса которого известна, или по известным движениям перигелиев планет, для чего нужно выбрать ту из них, движение перигелия которой надежно установлено средствами наблюдения. Планета Меркурий лучше других подходит для этой цели: после учета влияния на нее других планет смещение перигелия Меркурия под действием силы тяготения Солнца составляет 42,7 дуговых секунды за столетие с точностью 0,5% [9].

Требуемая формула, выражающая смещение перигелия планеты за один оборот вокруг Солнца и одинаковая с формулой, выражающей смещение перигелия электрона, движущегося вокруг протона, была получена А. Зоммерфельдом (A. Sommerfeld) вскоре после опубликования первых работ по специальной теории относительности и в наших обозначениях имеет следующий вид [10]:

    

    

где G — гравитационная постоянная, m1 — масса Солнца, m2 — масса планеты, M — момент импульса планеты, c — скорость света.

“Вычисления показывают,— писал Зоммерфельд,— что получаемое релятивистское смещение перигелия всё ещё занижено: для Меркурия получили бы 7" за столетие”.

Согласно излагаемой теории, полученное заниженное смещение перигелия Меркурия говорит о том, что величина скорости гравитационных сигналов должна отличаться от величины скорости света, но преобразование Лоренца, на основе которого Зоммерфельд получил формулы (57) и (58), не допускает какого-либо отличия скорости гравитационных сигналов от скорости света. Лишь адекватное преобразование, выведенное путем отказа как от светоносного эфира Лоренца, так и от принципа постоянства скорости света Пуанкаре — Эйнштейна, благодаря определению относительного времени, ведущего к инвариантности  скорости сигналов во всех системах координат, вносит полную ясность в понимание причины заниженного смещения перигелия Меркурия, полученного Зоммерфельдом.

Подставляя в (57) выражение ω из (58) и выражая скорость c в зависимости от входящих в (58) величин и от опытного знания величины смещения перигелия Меркурия, равное 42,7" за столетие, после вычислений получаем скорость гравитационных сигналов с  = ~122 420 км/c, в которой длина гравитационной секунды с = s = ~122 420 км.

Используя эту скорость, мы вычислили углы поворота перигелиев других планет за столетие и нашли для Венеры 8", для Земли 4", для Марса 1,35", что хорошо согласуется с наблюдаемыми угловыми смещениями перигелиев указанных планет.

Чтобы вычислить угол отклонения луча света неподвижных звезд, проходящего вблизи солнечного диска, необходимо знать силу ƒ гравитационных сигналов Солнца, действующих на этот луч. В зависимости от силы F, даваемой законом тяготения Ньютона, справедливым для масс тел, неподвижных друг относительно друга, сила ƒ определяется формулой (49), в которой скорость частиц света выражается отношением скорости света к  скорости гравитационных сигналов и равна u = 2,4489. Вычисления по формуле (49) дают силу ƒ = 2,24F, которая в 2,24 раза больше силы F и должна отклонить световой луч, идущий от звезды мимо Солнца, на угол 1,96", что по данным А. А. Михайлова [11] c хорошей точностью как раз и наблюдается, в то время как сила F может отклонить луч света лишь на угол 0,875" [12]. Общая теория относительности дает отклонение луча света на угол 1,75", отличающийся от угла 2,03", полученного Михайловым в результате обработки достоверных данных наблюдений.

Очевидно, сила ƒ должна приводить и к дополнительному сдвигу частоты света, идущего навстречу массивному телу или от него, по сравнению с тем, что может иметь место под влиянием силы F.

Итак, благодаря определениям физических понятий пространства и времени изложенная теория развития механики Ньютона открывает возможность решать разнообразные задачи механики твердых тел, находящихся под влиянием центральных сил любой природы и движущихся относительно источников сил с конечной скоростью, не ограниченной какой-либо величиной. Простота и естественность исходных положений изложенной теории, исключающей всё принципиально ненаблюдаемое и недостоверное в рассматриваемых областях физики, свидетельствует об истине, об адекватном отражении исследуемых явлений природы.

Эйнштейн писал: “Из двух теорий, объясняющих совокупность достоверных опытных фактов в некоторой области, предпочтение следует отдать той, которая требует меньше независимых предположений” [13]. “Теория производит тем большее впечатление, чем проще ее предпосылки, чем разнообразнее предметы, которые она связывает, и чем шире область ее применения” [14]. С этой точки зрения изложенная теория разительно отличается от теорий Эйнштейна и именно ей следует отдать предпочтение перед последними, содержащими в своих основах принцип постоянства скорости света, противоречащий данным опыта и мысленного эксперимента.

 

<<<назад          НА ГЛАВНУЮ       далее >>>

 

Все материалы, опубликованные на данной странице, защищены законодательством об авторском праве (авторское свидетельство №19323 от 23.01.2007 )
Перепечатка и воспроизведение материалов разрешены только с письменного согласия автора

 

© А. С. Шилин

shilin_anatoliy @ mail.ru

2006-2007

Hosted by uCoz